Az elektronikában az egyenirányítás olyan folyamat, amelyben egy egyenirányító dióda váltakozó teljes ciklusú váltakozó áramú bemeneti jelet félciklusú egyenáramú kimeneti jellé alakít.
Egyetlen dióda félhullámú egyenirányítást, 4 diódás hálózat pedig teljes hullámú egyenirányítást eredményez
Ebben a bejegyzésben elemezzük a félhullámú és a teljes hullámú dióda-egyenirányító folyamatokat, valamint más tulajdonságokat az időváltozó függvények révén, mint például a szinusz- és a négyzethullám. Ez azt jelenti, olyan feszültségeken és áramokon keresztül, amelyek megváltoztatják nagyságukat és polaritásukat az idő függvényében.
A diódát ideális diódának tekintjük, ha figyelmen kívül hagyjuk, hogy szilíciumdiódáról vagy germániumról van szó, hogy minimalizáljuk a bonyodalmakat a számításokban. A diódát standard egyenirányító diódának tekintjük, standard egyenirányító képességekkel.
Félhullámú rektifikálás
A diódára adott időváltozó jelet bemutató legegyszerűbb diagram a következő ábrán látható:
Itt láthatunk egy AC hullámformát, ahol a T periódus a hullámforma egy teljes ciklusát jelenti, amely a középtengely fölötti és alatti részek vagy púpok átlagos értéke vagy algebrai összege.
Ez a fajta áramkör, amelyben egyetlen egyenirányító diódát alkalmazunk, időben változó szinuszos váltakozó áramú bemenettel, a bemenet felének megfelelő DC kimenet előállításához félhullámú egyenirányítónak nevezzük . A diódát egyenirányítónak nevezik ebben az áramkörben.
Az AC hullámforma t = 0 → T / 2 közötti időtartama alatt a vi feszültség polaritása 'nyomást' hoz létre az alábbi ábra szerinti irányban. Ez lehetővé teszi a dióda BE kapcsolását és polaritással történő vezetését, amint azt a dióda szimbólum felett jelzik.
Mivel a dióda teljes mértékben vezet, a dióda rövidzárlattal történő helyettesítése a fenti jobb oldali képen látható kimenetet eredményezi.
Kétségtelen, hogy a generált kimenet az alkalmazott bemeneti jel pontos replikációja a hullámforma központi tengelye felett.
A T / 2 → T periódus alatt a vi bemeneti jel polaritása negatívvá válik, ami a dióda kikapcsolását eredményezi, ami egyenértékű nyitott áramkört eredményez a dióda kapcsokon. Emiatt a töltés nem tud átfolyni a diódaútvonalon a T / 2 → T periódusban, ami a vo-t:
vo = iR = 0R = 0 V (Ohm törvénye alapján). A válasz a következő ábrán látható:
Ebben a diagramon láthatjuk, hogy a dióda Vo kimeneti egyenáramú kimenete pozitív pozitív régiót eredményez a tengely felett, a teljes bemeneti ciklushoz, amelyet a képlettel határozhatunk meg:
Vdc = 0,318 Vm (félhullám)
A vi bemenetet és a kimeneti vo feszültségeket a dióda félhullámú egyenirányítási folyamat során a következő ábra mutatja:
A fenti diagramok és magyarázatok alapján meghatározhatjuk a félhullámú egyenirányítást olyan folyamatként, amelynek során a bemeneti ciklus felét a dióda a kimenetén kiküszöböli.
Szilícium dióda használata
Ha szilíciumdiódát használunk egyenirányító diódának, mivel az előremenő feszültségesés jellemzője VT = 0,7 V, akkor előretekerési tartományt generál, amint azt a következő ábra mutatja:
A VT = 0,7 V azt jelenti, hogy a dióda sikeres bekapcsolásának biztosításához a bemeneti jelnek legalább 0,7 V-nak kell lennie. Abban az esetben, ha a VT bemenet kisebb, mint 0,7 V, egyszerűen nem lehet bekapcsolni a diódát, és a dióda továbbra is nyitott áramkör üzemmódban marad, Vo = 0 V értékkel.
Míg a dióda az egyenirányítási folyamat során vezet, addig az egyenáramú kimenetet generál, amely rögzített feszültségszintet hordoz a vo - vi feszültségkülönbségre, amely megegyezik a fent tárgyalt előre 0,7 V eséssel. Ezt a fix szintet a következő képlettel fejezhetjük ki:
vo = vi - VT
Ez a tengely feletti átlagos kimeneti feszültség csökkenését eredményezi, ami a dióda kimenetének kismértékű nettó csökkenését okozza.
A fenti ábrára hivatkozva, ha a Vm-t (csúcsjelszintet) megfelelően magasnak tartjuk, mint a VT-t, így Vm >> VT, akkor a dióda átlagos DC kimeneti értékét a következő képlet segítségével, elég pontosan értékelhetjük.
Vdc ≅ 0,318 (Vm - VT)
Pontosabban, ha a bemenő változó csúcsa kellően magasabb, mint a dióda VT (előre csökkenése), akkor egyszerűen az előző képletet használhatjuk a dióda egyenirányított kimenetének becsléséhez:
Vdc = 0,318 Vm
Megoldott példa a Half Bridge Rectifierre
Probléma:
Értékelje a vo kimenetet, és derítse ki a kimenet DC nagyságát az alább látható áramkörtervezéshez:
Megoldás: A fenti áramköri hálózatnál a dióda bekapcsol a bemeneti jel negatív részénél, és vo a következő vázlaton látható.
Az AC bemeneti ciklus teljes időtartama alatt a DC kimenet a következő lesz:
Vdc = 0,318 Vm = - 0,318 (20 V) = - 6,36 V
A negatív előjel a kimeneti DC polaritását jelöli, amely ellentétes a probléma alatti diagramban megadott előjellel.
2. probléma: Oldja meg a fenti problémát, tekintve, hogy a dióda szilíciumdióda.
Szilícium-dióda esetén a kimeneti hullámforma így néz ki:
A DC kimenetet az alábbiakban ismertetett módon lehet kiszámítani:
Vdc ≅ - 0,318 (Vm - 0,7 V) = - 0,318 (19,3 V) ≅ - 6,14 V
A kimeneti egyenfeszültség 0,7 V-tényező miatti csökkenése körülbelül 0,22 V, vagy körülbelül 3,5%
Teljes hullámú rektifikálás
Ha egy egyenfeszültségű szinuszos jelet használunk bemenetként az egyenirányításhoz, akkor az egyenáramú kimenetet 100% -os szintre lehet javítani egy teljes hullámú egyenirányító eljárással.
Ennek legismertebb és legkönnyebb folyamata egy 4-diódás alkalmazás híd egyenirányító hálózat az alábbiak szerint.
Amikor a pozitív bemeneti ciklus előrehalad a t = 0 és T / 2 közötti időszakon keresztül, a bemenő váltakozó áramú jel polaritása a diódán és a dióda kimenete az alábbiakban látható:
Itt láthatjuk, hogy a híd diódahálózatának speciális elrendezése miatt, amikor D2, D3 vezet, az ellentétes D1, D4 diódák továbbra is torzítva, kikapcsolt állapotban vannak.
Az egyenirányítási folyamatból a D2, D3 révén generált nettó DC kimenet látható a fenti ábrán. Mivel a diódákat ideálisnak képzeltük, a kimenet vo = vin.
Most a D1, D4 vezetési diódák és a D2, D3 diódák negatív félciklusához hasonlóan KI állapotba kerülnek, az alábbiak szerint:
Világosan láthatjuk, hogy a hídirányító kimenete a bemeneti AC pozitív és negatív félciklusát két egyenáramú félciklussá alakította át a központi tengely felett.
Mivel ez a tengely feletti régió most kétszer nagyobb, mint a félhullámú egyenirányításra kapott tartomány, a kimeneti DC is kétszer akkora lesz, mint a következő képlet segítségével számoltuk:
Vdc = 2 (0,318 Vm)
vagy
Vdc = 0,636 Vm (teljes hullám)
Amint a fenti ábrán látható, ha az ideális dióda helyett szilíciumdiódát használunk, akkor Kirchhoff feszültségtörvényének alkalmazása a vezetővezetéken a következő eredményt adja:
vi - VT - vo - VT = 0 és vo = vi - 2VT,
Ezért a kimeneti feszültség csúcsa a következő lesz:
Vomax = Vm - 2VT
Olyan helyzetben, ahol V >> 2VT, korábbi egyenletünket használhatjuk arra, hogy az átlagértéket meglehetősen nagy pontossággal kapjuk meg:
Vdc ≅ - 0,636 (Vm - 2VT),
Még egyszer, ha a Vm értéke lényegesen magasabb, mint 2VT, akkor a 2VT egyszerűen figyelmen kívül hagyható, és az egyenlet a következőképpen oldható meg:
Vdc ≅ - 0,636 (Vm)
PIV (csúcs inverz feszültség)
A csúcs inverz feszültség vagy a (PIV) besorolás, amelyet néha dióda csúcs fordított feszültségének (PRV) is neveznek, döntő paraméterté válik az egyenirányító áramkörök tervezése során.
Alapvetően a dióda fordított előfeszültségű feszültségtartománya, amelyet nem szabad túllépni, különben a dióda lebomolhat egy zener lavina régiónak nevezett régióba való átjutással.
Ha Kirchhoff feszültségtörvényét alkalmazzuk egy félhullámú egyenirányító áramkörre, az alábbiak szerint, ez egyszerűen megmagyarázza, hogy a dióda PIV besorolásának magasabbnak kell lennie, mint az egyenirányító bemenetéhez használt táp bemenet csúcsértéke.
Teljes híd egyenirányító esetén is a PIV besorolás számítása megegyezik a félhullámú egyenirányítóval, vagyis:
PIV ≥ Vm, mivel Vm a csatlakoztatott terhelésre kifejtett teljes feszültség, amelyet a következő ábra mutat.
Megoldott példák a teljes híd egyenirányító hálózatra
Határozza meg a következő diódahálózat kimeneti hullámformáját, és számítsa ki a kimeneti egyenáramszintet és a biztonságos PIV értéket is a hálózat minden diódájához.
Megoldás: A pozitív félciklus esetében az áramkör a következő ábrán látható módon viselkedne:
A jobb megértés érdekében ezt a következő módon rajzolhatjuk át:
Itt vo = 1 / 2vi = 1 / 2Vi (max) = 1/2 (10 V) = 5 V
A negatív félciklusban a diódák vezető szerepe felcserélhető, amely az alábbiak szerint kimenetet eredményez:
Két dióda hiánya a hídban a DC kimenet nagyságrendű csökkenését eredményezi:
Vdc = 0,636 (5 V) = 3,18 V
Ez teljesen ugyanaz, mint amit egy félhíd egyenirányítóval kaptunk volna, ugyanazzal a bemenettel.
A PIV egyenlő lesz az R-en keletkező maximális feszültséggel, amely 5 V, vagy annak a fele, amelyre szükség van egy ugyanazon bemenettel egyenirányított félhullámhoz.
Előző: Kétirányú kapcsoló Következő: Schottky-diódák - működés, jellemzők, alkalmazás